对刘武青2006年12月发表的"光纤切割磁力线磁致发光效应"观点完全赞同

刘武青 · 发表于 2009-4-7 22:06:15

对刘武青2006年12月发表的“光纤切割磁力线磁致发光效应”观点完全赞同
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  第七章极光的真正成因——CZS时空论（物质篇）
第九章电性粒子、中性粒子对以太的拖曳——CZS时空论（物质篇）
第八章 “光、电、磁的运作关系”的深层内涵 ——CZS时空论（物质篇）　2009-04-06 08:54
分类：CZS时空论（物质篇）字号：大大  中中  小小【摘要】本文在前几章对“光、电、磁本质”分析的基础上，借助“声波、气团、大气场三者间的运作关系”，进一步论述“光、电、磁及以太的运作关系”，从而将“波动世界的运作机理”展示在我们的面前。

【关键词】：CZS时空论  宇宙  相对论  物质  光电磁  以太

§8.1  引  言

强光垂直进入强磁场会分解为正负电子对；偏振光沿着磁力线穿过时，会发生磁致旋光效应。为什么会如此？可以说，很多学者做梦都想找到答案。因为它是通往前沿科技的一道龙门，如果跃不过去，不知道人类有多少弯路要走。

下面，我们将通过具体的实例，从“能媒”的层面进行剖析，让波动的世界远离黑暗。

§8.2  从以太场的层面上如何看“光的磁致分解”

“光的磁致分解”即为“光子在强磁场中分解为电子与正电子”。

这一论题已在《电荷本质与以太的关系——CZS时空论（物质篇）》作了论述，为本文的连贯性，在此就有关内容进行复述。

正、负电子是由荷子构成的。负荷子“·”是以太场压、密度偏高的场单元，正荷子“○”是以太场压、密度偏低的场单元。

磁场是以太场的涡流束，以太场量子的涡流束。（详见《磁场本质与以太的关系——CZS时空论（物质篇）》）

如宇观图（6）所示,从能媒场的角度来看，光波是以太系在其能量源牵引下，产生疏（谷）、密（峰）交错、因果相乘的波态能量场；从场量子角度来看，光波是正、负荷子团相咬合的、阴阳不相离散的双螺旋辐射能场。（详见《光的本质与以太的关系——CZS时空论（物质篇）》）



宇观图(6)  光、电、磁本质及相互关系

图中：除了字迹外，色调均表示以太场压、密度。背景（环境）色表示以太场压、密度相对中性、均衡的空间；颜色比背景色深的区域表示负荷子团，也就是以太场压、密度偏高的场区；比背景色浅的区域表示正荷子团，也就是以太场压、密度偏低的场区。

如宇观图（6）所示，光子垂直进入磁场过程中，当其穿越每条磁场束的均衡层与负荷子层相作用时，由于该层是负荷子“·”密度偏高的旋转场区，以太场压的差势所致，其对同名荷子团、异名荷子团的冲击结果表象为“同性相排斥、异性相吸引”，致使其在旋转方向上，对进入的光子之峰部与谷部的冲击结果是不同的。光子之峰部（负荷子“·”密度偏高）获得的冲量方向与磁场束负荷子流的旋转方向相同，而光子之谷部（正荷子“○”密度偏高）的情况恰好相反。因此，光子的峰部与谷部在这样的因素下旋转分开，并进而形成了“以太场中的高压团与低压团”，即“电子与正电子”。将线性传播的场能转化为旋转的场势。

§8.3  物体在切割磁力线的过程中产生电动势

物体在切割磁力线的过程中产生电动势，对于闭合的导体如此，非闭合的导体亦如此。

为什么会发生这种现象？楞次定律是这样说：闭合回路中感应电流的方向，总是企图使感应电流所激发的磁场穿过回路的磁通量，去阻碍引起感应电流的磁通量的变化。

我认为，楞次定律道出的只是以太场运作的表象。从以太场的层面来看，由于磁场的方向性、有序性，无论是光线还是粒子，无论是无形物体还是有形物体，它们作为以太场传输中的场势，如宇观图（6）所示，当其垂直进入磁场时，与磁场的以太漩涡冲击中所获得的“力”的作用与光子的情况必然同理，在与磁场外层的负荷子流的冲击中，正、负荷子团（包括电荷）的旋转方向正好相反，以至分开。

再如宇观图(34)所示，金属导体以速度V切割磁力线时，自由电子在洛仑兹力的作用下定向移动，实质也是正、负荷子在磁场的单向旋转冲击中，受力方向的不同而分开。



宇观图(34) 金属导体切割磁力线产生电动势

上面论述的是物体（包括光子）相对磁场的运动情况；反之，磁场相对物体（包括光子）的变动情况也一样。

基于上述，我对刘武青2006年12月发表的“光纤切割磁力线磁致发光效应”观点完全赞同。光纤垂直置于磁场中，当磁场相对于静止的光纤作交替变动（强度或运动的往复变化），或光纤相对于静止的磁场作往复运动，都会令光纤磁致发热，甚至发光。在此过程中，尽管不会产生电流，但电荷的局部振荡是场势使然。

§8.4  从以太场的层面上如何解释“磁致旋光效应”

法拉第效应 1845年由M.法拉第发现。当线偏振光[见宇观图(35)]在介质中传播时，若在平行于光的传播方向上加一强磁场，则光振动方向将发生偏转，偏转角度ψ与磁感应强度B和光穿越介质的长度l的乘积成正比，即ψ＝VBl，比例系数V称为费尔德常数，与介质性质及光波频率有关。偏转方向取决于介质性质和磁场方向。上述现象称为法拉第效应或磁致旋光效应。

从以太场的角度来看，光波作为以太波，当其钻进磁场的以太漩涡里，以太的流速必然叠加在波的运动中，如宇观图(35)所示。也就是，以太波会在以太的漩涡中一同旋转。这正是偏振波在旋转媒体中传播的情况。这应属于以太场的“多普勒效应”。



宇观图(35) 磁致旋光效应

§8.5 “光的磁致分解”与“磁致旋光效应”可否同时发生？

“磁致旋光效应”，作为“以太漩涡与以太波的现象”可以与“风场与声波的现象”进行类比，当声音在气流中传播时会发生多普勒效应，顺风而呼声音加急；逆风而呼，则情况相反。

然而，“强声波垂直进入强龙卷风时能分解为高低压气团”，这类观点还没有听说过，可能只会出于《CZS时空论》吧，这属于奇谈怪论吗？下面，我们来深入分析它的可能性。

如宇观图(33)所示，有能量状态恒定的两个大气体系，一个为静止的So系，一个为相对流动的S系；S系相对So系的流速为u；当没有声波等能场时，两系在交接层以外各不干扰。在静系So内放置一静止声源，如图所示，声源方向与S系的流速u方向垂直。注：观测者始终静止于So系内。



宇观图（33）声波、气团及气流三者间的运作关系

让我们分析一下，声波在行进过程中将发生怎样的变化。

1．声波由静系So即将进入动系S系时：

如宇观图（33），声音的介入，穿透交接层，就打破了两体系的宁静，增加了两系的摩擦与交流。在声波“即将”介入动系处，由于S系的带动，在So系的该处空气由一侧被抽向另一侧，高压气团与低压气团在So系就这样形成了。宇观图(33)所示的情况为“S系相对So系非常稳定”，且两场系的能量状态恒定，这样气团的能量仅来自声波。

2．声波的一部分能量进入动系S系后：

S系的流速必然叠加在波的运动中，从而展示出“多普勒效应”，如宇观图(33)所示。

这样，当声波穿透两系的交接层时，一部分能量保持声波形式继续传播，一部分能量转换为高压气团与低压气团的形式存在。

同理推知：“光遇磁场分解”与“磁致旋光效应”可同时发生。垂直进入磁场的光波，“光遇磁场分解”发生在磁场外、以太场的动静交界处；“磁致旋光效应”发生在磁场内的以太场旋转中。

§8.6  动系内的波速与动静两系的关系密不可分

动系内的波速不可直观推测，如宇观图(33)：

1).当S系为So系的风时，也就是S系为So系内传输中的场态势，那么，根据《跨出狭义相对论遮掩的时空——CZS时空论》，So系以其波速动态响应着S系之存在及变动，So系波速并不因此而改变。对于So系内的观测者来说，两系内声速大小应该相等，即Vo = V 。

2).当S系完全隔绝于So系外（如：飞机内的空气相对外部大气），且两个体系的内部性状（如：空气成分、温度、压强等）完全相同，那么，So系内的观测者来说，S系波速为  V2 = Vo2 + u2 。

可见，两种情况同是多普勒效应，但动静两系波速关系是不同的。因为该内容不是本章的重点，故此处仅稍加带述。可参阅《CZS时空论（广义篇）》。

§8.7  小结及展望

本文在前几章对“光、电、磁本质”分析的基础上，借助“声波、气团、大气场三者间的运作关系”，进一步论述“光、电、磁及以太的运作关系”，从而将“波动世界的运作机理”展示在我们的面前。本章从以太场的层面揭示了：1.光子在强磁场中分解为电子与正电子的过程；2.物体在切割磁力线的过程中产生电动势；3.“磁致旋光效应”及与“光的磁致分解”同时发生的可能性。

在本文的启示下，或许某一天，人类可以用声场在适当的地区制造龙卷风、气团。放下成见，《CZS时空论》是否带给你更多收获呢？

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